Litografia ultravioletta estrema: differenze tra le versioni
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Vi sono due diversi metodi per espandere la gocciolina di Stagno alla dimensione voluta:
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Le caratteristiche delle classi (intensità dell'impulso, periodo dell'impulso, distanza dal punto target) sono soggette ad un constante aggiornamento; questo perché minime variazioni nel periodo di pulsazione e/o della sua intensità determinano una diversa espansione della gocciolina e dell'energia accumulata.
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* Il distacco di materia sulla superficie altamente carica.
* Il concentramento dell'energia nella regione interna della molecola.
Infatti, l'energia laser viene assorbita e trasportata all'interno della molecola. Nella regione ad alta densità di materia, questo fenomeno è favorito dal calore per mezzo di elettroni di conduzione, mentre nelle regioni a densità inferiore dalle radiazioni stesse. Questo frazionamento dell'energia all'interno della gocciolina accelera l'espansione del plasma ed il decadimento radiativo.
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Per ovviare a tale problema si opera in presenza di H<sub>2</sub>. Tutto il processo, infatti, avviene a bassa pressione con idrogeno come gas di fondo. La scelta dell'elemento, H<sub>2</sub>, ha due vantaggi chiave.:
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In alternativa o in aggiunta all'uso dell'idrogeno, un altro approccio sperimentale è quello magnetico. Si utilizza una guida magnetica che viene può essere fatta ruotare attorno alla camera di reazione in modo da attrarre ai bordi i detriti. La tecnica ha mostrato benefici soprattutto per quanto riguarda la purezza della luce ottenuta, in quanto allontana i detriti dallo specchio l'ottica multistrato.
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Una maschera EUV [figura 3] è una complessa struttura multilayer che svolge la funzione di proiettore d’immagine, ovvero dato un fascio di luce incidente è in grado di proiettare un fascio che genera una specifica immagine nel wafer di [[silicio]] da lavorare. È composta da diversi strati che svolgono funzioni meccaniche, chimiche e ottiche uniche. Il processo di fabbricazione delle maschere EUV consiste in due fasi principali: fabbricazione della maschera in bianco e modellatura della maschera.
La base di partenza per la realizzazione di una maschera EUV è un [[substrato]] formato da un materiale a bassissima espansione termica ('''LTEM''' ''[[low thermal expansion material]]'') al di sotto del quale troviamo uno strato conduttivo, mentre al di sopra viene depositato uno strato riflettente multilayer (specchio ML) ricoperto a sua volta da uno strato limite che previene eventuali ossidazioni non desiderate. [[File:MascheraEUV.jpg|miniatura|465x465px|Fugura 3: Struttura della maschera EUV. Il contrasto della maschera è ottenuto dalla differenza di riflettività tra la regione ML e la regione dell'assorbitore.]]A questo punto la base della maschera è pronta, ma affinché essa possa proiettare una determinata immagine si deve aggiungere uno strato assorbente con un rivestimento antiriflesso che, come dice la parola stessa ha la funzione di assorbire il fascio luminoso ed evitarne la riflessione nelle aree in cui viene depositato.
È proprio questa ultima parte della maschera che assicura il contrasto dell'immagine del modello contro lo strato multilayer riflettente attraverso l'assorbimento del fascio e generando il minimo riflesso.
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Il fenomeno della riflessione si verifica nelle interfacce tra diversi materiali ed è strettamente correlato all’indice di rifrazione, infatti maggiore è la differenza nell’indice di rifrazione di due materiali e maggiore è la riflessione.
A lunghezze d’onda minori di 50nm però tutti i materiali hanno indice di rifrazione pari a circa 1, pertanto risulta difficile, se non impossibile creare un’interfaccia altamente riflessiva costituita da solo due materiali. La soluzione a questo problema è stata la creazione di specchi multistrato caratterizzati dall’alternanza di layer composti da elementi ad alto peso atomico come il molibdeno ('''Mo'''=95,95u) e layer composti da elementi a basso peso atomico come il silicio ('''Si'''=28,08u). Si è optato per l’utilizzo di un multilayer ('''ML''') costituito da Mo/Si in quanto sono gli elementi che combinati offrono la miglior scelta per ottenere un
<math>n\lambda=2d\cos\theta\sqrt{1-\frac{2\delta}{1-\cos^2\theta}}</math>
Dove n è un numero intero, d è il periodo del bilayer,
Attraverso numerosi esperimenti e prove si è arrivati a trovare lo spessore ideale dei vari layer che attualmente è per gli strati di Mo 2,8nm e di 4,1nm per gli strati di Si [Figura 4]. [[File:Tolleranze.jpg|miniatura|420x420px|Figura 4: Schema di tolleranze imposto dallo standard SEMI P37-1102]]Inoltre, si è andati a ricavare il numero di bilayer Mo/Si necessari affinché si avesse la massima riflessione e si è potuto notare che oltre i 40 bilayer non vi è alcun miglioramento della riflessione. Il valore teorico della riflessione che si ottiene da un ML di Mo/Si composto da 40 accoppiamenti per =13,5nm è pari al 75%, ma in realtà si attesta intorno al 70% circa. Inoltre, per proteggere il ML dall’ossidazione ed evitare una perdita di riflessione nel lungo periodo si applica uno strato limite che va a diretto contatto con il layer superiore di Si, il materiale di solito utilizzato è il rutenio ('''Ru''') ed il film applicato ha uno spessore di circa 2nm. È stato scelto proprio il rutenio perché presenta un
== Strato Assorbitore ==
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Recentemente, sono stati riportati studi sull'utilizzo di uno strato di assorbitore più sottile con un elevato coefficiente di estinzione per la lunghezza d'onda EUV.
L'effetto di ombreggiatura della maschera [Figura 5] [[File:Assorbitore.jpg|miniatura|Figura 5: Illustrazione dell’effetto ombra]] è un problema causato dalla combinazione di illuminazione obliqua e topografia della maschera, e per ridurlo vengono impiegati materiali assorbenti che permettano di realizzare layer molto sottili come Ni,Pd,Pt e Co e aventi un elevato coefficiente di estinzione per la lunghezza d’onda dell’EUV. Per ottenere dunque il massimo contrasto d’immagine lo spessore dell’assorbitore deve essere sufficiente affinché la luce di dispersione sia la più bassa possibile.
Una delle continue sfide della litografia a raggi elettronici è l'effetto di prossimità, che degrada in modo significativo la fedeltà dei disegni e il controllo del CD. L'effetto di prossimità è dovuto allo scattering di elettroni nel resist e al backscattering di elettroni dai materiali di substrato.
== Bibliografia ==
'''1.''' Job Beckers, Tijn van de Ven, Ruud van der Horst, Dmitry Astakhov and Vadim Banine:
'''2.''' Torretti, F., Schupp, R., Kurilovich, D., Bayerle, A., Scheers, J., Ubachs, W., Hoekstra, R., Versolato, '''Short-wavelength out-of-band EUV emission from Sn laser-produced plasm'''. 2018 Journal of Physics B: Atomic, Molecular and Optical Physics, pp. 6-8
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