Ugello di scarico: differenze tra le versioni
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:<math>\dot m = \rho u A = \rho_g u_g A_g</math>
dove con ''m'' si è indicata la massa del fluido (il punto indica la derivazione temporale, quindi il flusso di massa), ''
:<math>a = \sqrt{\gamma \frac{p}{\rho}}</math>
dove con ''
:<math>\dot m = \rho \sqrt{\gamma \frac{p}{\rho} \, } \, \mathrm{Ma} \, A = \sqrt{\gamma p \rho \,} A = \frac{p \, \mathrm{Ma} \, A}{\sqrt{\frac{RT}{\gamma} \,}}</math>
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:<math>\left( \frac{p_0}{p} \right)^{\frac{\gamma - 1}{\gamma}} = \frac{T_0}{T} = 1 + \delta \mathrm{Ma}^2</math>
dove con ''
:<math>\mathrm{Ma}_g = \sqrt{ \frac{1}{\delta} \left[ \left( \frac{p_0}{p_g} \right)^{\frac{\gamma - 1}{\gamma}} - 1 \right] \, }.</math>
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:<math>\left. \frac{p_g}{p_0} \right|_{\dot m_{\max}} = \left( \frac{1}{1 + \delta} \right)^{\frac{\gamma}{\gamma - 1}}</math>
che, ricordando la formula scritta più sopra per i flussi quasi-unidimensionali isoentropici, impone Ma<sub>''g''</sub> = 1, come preventivato. Per l'aria si adotta un valore di ''
Il massimo è quindi seguito da un andamento decrescente per rapporti di pressione più piccoli, che però non è possibile ottenere fisicamente a causa del fatto che un flusso sonico, come spiegato più sopra, è indifferente alla diminuzione ulteriore della pressione a valle. L'andamento fisico della portata, per valori così bassi del rapporto tra le pressioni, perciò è costante e coincidente con il massimo. In queste condizioni il flusso è detto ''saturato'', ''congelato'', ''soffocato'' o in ''choking''.
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===Ugelli a spinta vettorizzabile===
[[Immagine:Su-30MKI tail.jpeg|thumb|Particolare ugello a spinta vettorizzabile di un [[Sukhoi Su-30|Sukhoi Su-30MKI]] [[
{{Vedi anche|spinta direzionale}}
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{{Portale|Aeronautica|Ingegneria}}
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[[Categoria:Parti di motore]]
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