Differenze tra le versioni di "Bosone di Goldstone"

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- Bosone, Potenziale, QCD (v1.09)
m (- Bosone, Potenziale, QCD (v1.09))
{{C|la parte sulle infraparticelle non è del tutto chiara|fisica|settembre 2008}}
In [[fisica delle particelle]] e in [[fisica dello stato solido]], un '''bosone di [[Jeffrey Goldstone|Goldstone]]''' (anche conosciuto come '''bosone di [[Yoichiro Nambu|Nambu]]-Goldstone''') è un [[bosone (fisica)|bosone]] che compare in modelli con [[rottura spontanea di simmetria|violazione spontanea della simmetria]]. I bosoni di Goldstone corrispondono ai generatori della rottura della simmetria, ovvero possono essere pensati come delle eccitazioni del campo nelle "direzioni" di simmetria, e sono senza massa se la rottura di simmetria non è rotta anche esplicitamente. Se la simmetria non è esatta, i bosoni di Goldstone hanno massa, e tipicamente piccola; questi ultimi sono chiamati [[pseudo bosone di Goldstone|pseudo bosoni di Goldstone]] o pseudo bosoni di Nambu-Goldstone (abbreviato con PNGB).
 
== Teorema di Goldstone ==
Il '''teorema di Goldstone''' afferma che, quando una [[simmetria]] continua è [[rottura spontanea di simmetria|rotta spontaneamente]], nuove particelle [[campo scalare|scalari]] senza massa (o con massa molto piccola, se la simmetria non è esatta) compaiono nello spettro delle possibili eccitazioni. Questo teorema fu formulato per la prima volta da [[Jeffrey Goldstone]]. Esiste una particella scalare - chiamata bosone di Goldstone - per ogni generatore della simmetria che è rotta.
 
Bisogna notare che il teorema, se letto attentamente, ha come [[tesi]] solo che esistano stati non di vuoto con energie arbitrariamente piccole. Si prenda ad esempio un modello di super [[Cromodinamica quantistica|QCD]] chirale (N=1) con un [[valore di aspettazione di vuoto]] per gli [[squark]] non nullo e che sia conforme nell'[[infrarosso]]. La simmetria chirale è una [[simmetria globale]] che è parzialmente rotta spontaneamente. Alcuni dei bosoni associati con questa rottura sono carichi nel [[gruppo di gauge]] che non è rotto e quindi, questi bosoni hanno uno [[spettro di massa]] continuo con masse arbitrariamente basse ma non c'è un bosone di Goldstone che ha massa esattamente nulla. In altre parole i bosoni di Goldstone sono [[infraparticelle]].
 
In teorie con [[simmetria di gauge]], i bosoni di Goldstone sono "mangiati" dai [[bosone di gauge|bosoni di gauge]]. Questi ultimi divengono massivi e la loro nuova [[polarizzazione longitudinale]] è data dal bosone di Goldstone.
 
== Semplice esempio ==
Si consideri un [[campo scalare]] [[numero complesso|complesso]] φ, con il vincolo '''φ<sup>*</sup>φ=k²'''. Un modo per ottenere questo vincolo è includere un [[potenziale scalare|potenziale]]
 
:<math>\lambda^2(\phi^*\phi - k^2)^2 \,</math>
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