Operatore momento angolare totale: differenze tra le versioni
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dove <math>\hat J_x, \hat J_y, \hat J_z</math> sono ovviamente le proiezioni del momento angolare totale lungo gli assi cartesiani, in forma compatta:
:<math>[\hat J_i, \hat J_j] = i \hbar \
dove abbiamo usato il [[tensore di Levi-Civita]]. Costruiamo l'operatore <math>\hat {\mathbf{J}}^2</math>, cioè l'operatore:
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Allo stesso modo <math>\hat J_y</math> ed <math>\hat J_z</math>, in generale si ha che la componente del momento angolare su un asse commuta soltanto con la coordinata di quell'asse, in forma compatta:
:<math>[\hat J_i, \hat x_j] = i \hbar \
dove <math>\hat x_j = (\hat x, \hat y, \hat z)</math> e <math>\
Per quanto riguarda le commutazioni con gli impulsi vale esattamente la stessa cosa:
:<math>[\hat J_i, \hat p_j] = i \hbar \
==Spettro del momento angolare totale==
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