Teoria perturbativa (meccanica quantistica): differenze tra le versioni
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:<math>H(t)|\psi(t)\rangle=i\hbar\frac{\partial |\psi(t)\rangle}{\partial t}</math>
La serie adiabatica è una serie di Dyson duale a quella del caso precedente che si applica nel limite in cui una perturbazione diviene infinitamente grande.<ref name=most>
:<math>[H_0+\lambda V(t)]|\psi(t)\rangle=i\hbar\frac{\partial |\psi(t)\rangle}{\partial t}</math>
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:<math>\left.-\frac{1}{\hbar^2}\int_{t_0}^t dt_1\int_{t_0}^{t_1} dt_2e^{\frac{i}{\hbar}\lambda V(t_1-t_0)}H_0e^{-\frac{i}{\hbar}\lambda V(t_1-t_0)} e^{\frac{i}{\hbar}\lambda V(t_2-t_0)}H_0e^{-\frac{i}{\hbar}\lambda V(t_2-t_0)}+\ldots\right]|\psi(t_0)\rangle</math>
che, dopo il cambiamento di scala nel tempo <math>\tau=\lambda t</math> scopriamo essere una serie in <math>1/\lambda</math> giustificando il nome di serie duale di Dyson. Tale serie si è infatti ottenuta semplicemente cambiando la scelta della pertubazione scambiando <math>H_0</math> con <math>V</math>. Questo principio è detto principio di dualità in teoria delle perturbazioni. La scelta <math>H_0=p^2/2m</math> produce, come detto, una serie di Wigner-Kirkwood, che è una serie di gradiente. La serie di Wigner-Kirkwood è una serie semiclassica con gli autovalori determinati allo stesso modo che per l'[[approssimazione WKB]]<ref name=fra2>
==Note==
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