Campo vettoriale conservativo: differenze tra le versioni
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Nel [[calcolo vettoriale]], un '''campo vettoriale conservativo''' è un [[campo vettoriale]] caratterizzato dall'essere il [[gradiente]] di una [[Funzione (matematica)|funzione]], che prende il nome di [[potenziale scalare]].
Un campo vettoriale il cui rotore è nullo si dice
==Definizione==
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==Definizione in forma integrale==
▲:Condizione necessaria e sufficiente perché un campo vettoriale sia conservativo è che l'[[Integrale di linea di seconda specie|integrale curvilineo]] lungo qualsiasi linea chiusa <math>l</math> sia nullo:
:<math>\oint_{l} \mathbf{V} \cdot d\mathbf{s} = 0</math>▼
il che equivale a dire che l'integrale curvilineo non dipende dal cammino di integrazione, ma solo dai punti di partenza e di arrivo. Questa formulazione consente di calcolare esplicitamente la differenza di potenziale tra due punti ''A'' e ''B'':▼
:<math>\int_{A}^{B} \mathbf{V} \cdot d\mathbf{s} = U(B) - U(A) = \int_{A}^{B} \nabla U d\mathbf{s}</math>▼
▲il che equivale a dire che l'integrale curvilineo non dipende dal cammino di integrazione, ma solo dai punti di partenza e di arrivo. Questa formulazione consente di calcolare esplicitamente la differenza
▲:<math>\int_{A}^{B} \mathbf{
Conoscendo quindi un punto dello spazio il cui potenziale è noto (ad esempio, è nullo), questa formula consente di valutare il potenziale di un campo conservativo in qualsiasi altra posizione.
==Forza conservativa==
{{vedi anche|Forza conservativa}}
Si consideri il moto di un oggetto soggetto ad una [[forza]], che può essere rappresentata nello spazio con un [[Campo di forze|campo vettoriale]] <math>\mathbf{F}</math>. Il [[Lavoro (fisica)|lavoro]] compiuto dalla forza sull'oggetto è definito come l'integrale curvilineo (rispetto alla posizione) di <math>\mathbf{F}</math> lungo il percorso compiuto nello spazio. Condizione necessaria e sufficiente affinchè la forza sia conservativa è che il lavoro compiuto durante un certo tragitto non dipenda dal particolare cammino percorso, ma solo dalla posizione dei punti di partenza e di arrivo. In tal caso il potenziale della forza in un punto è proporzionale all'[[energia potenziale]] posseduta dall'oggetto in quel punto a causa della presenza della forza. Una forza conservativa è quindi una funzione che dipende soltanto dalla posizione, ed un modo equivalente per stabilirne la conservatività è osservare che il lavoro compiuto da essa lungo una qualsiasi traiettoria chiusa è nullo.
==Esempi==
Un campo costante ha l'espressione:
:<math>\mathbf{F}(\mathbf{r}) = \mathbf{F} = F \mathbf{u}</math>
dove '''u''' è un [[versore]], ossia un vettore di norma unitaria. Per semplicità assumeremo che '''u''' sia diretto lungo l'asse ''z'' (il che si può sempre ottenere con un'opportuna rotazione di coordinate).▼
▲dove
Un tale campo è sempre conservativo, in quanto ammette un potenziale della forma▼
▲Un tale campo è sempre conservativo, in quanto ammette un potenziale della forma:
:<math>U(\mathbf{r}) = F z</math>
Un campo centrale radiale ha l'espressione:
:<math>\mathbf{F}(\mathbf{r}) = f(r) \hat{\mathbf{r}}\qquad</math>
dove <math>\hat{\mathbf{r}}</math> è il versore nella direzione di <math>\mathbf{r}</math> e <math>r</math> è il suo modulo.
Se <math>f(r)</math> è ben definita e non ha patologie che ne precludono l'integrabilità allora il campo è conservativo, in quanto ammette un potenziale della forma:
:<math>U(\mathbf{r}) = \int f(r) dr</math>
In fisica si introduce spesso, ad esempio in [[elettrostatica]], il concetto di potenziale definendolo come il [[lavoro]] speso per portare un corpo immerso in un campo di forze conservative da un punto molto lontano (infinito) a un punto <math>\mathbf{r}</math> dello spazio:
:<math>U(\mathbf{r}) = -\int_{\infty}^r f(r') dr'</math>
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