Precessione di Larmor: differenze tra le versioni

In [[meccanica quantistica]] e [[fisica atomica]], la '''precessione di Larmor''', il cui nome è dovuto a [[Joseph Larmor]], è la [[precessione]] dei [[momento magnetico|momenti magnetici]] degli [[elettrone|elettroni]] o dei [[nucleo atomico|nuclei atomici]] in un [[atomo]] attorno alla direzione di un [[campo magnetico]] esterno omogeneo.

 

 

:<math>\mathbf {\Gamma} = \mathbf {\mu}\times\mathbf {B}=\gamma\mathbf {J}\times\mathbf {B}</math>

 

==La precessione==

 

:<math>\nu_L = \frac{\gamma B}{2 \pi}</math>

 

 

 

poiché in generale si può scrivere il momento magnetico come il prodotto del [[momento angolare]], <math>\mathbf J</math> per il fattore giromagnetico, <math>\gamma</math>:

:<math>\mathbf \mu = \gamma \mathbf J</math>

 

 

avendo supposto la velocità del polo nulla (l'atomo è fermo). La [[derivata di un vettore]] a modulo costante, come il momento angolare in questo caso, è:

 

 

La velocità angolare <math>\mathbf \omega</math> a cui il momento magnetico precede attorno alla direzione del campo è:

Quando un [[campo elettromagnetico]] è uniforme nello spazio, o quando si possono trascurare forze come il [[gradiente]] <math>\nabla({\boldsymbol\mu}\cdot{\boldsymbol B})</math>, il moto traslazionale della particella è descritto dalla relazione:

 

 

L'equazione di Bargmann–Michel–Telegdi è allora riscritta nella forma:<ref name=def>{{Cita|Jackson|Pag. 563|Jackson}}</ref>

 

 

==Note==