Diamagnetismo: differenze tra le versioni
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== Diamagnetismo di Langevin ==
Il [[teorema di Bohr-van Leeuwen]] mostra che non vi può essere diamagnetismo in un sistema fisico puramente classico. Tuttavia la teoria classica per il diamagnetismo di Langevin, in cui l'[[elettrone]] è trattato come una carica che orbita attorno al nucleo e il cui moto costituisce una corrente microscopica, fornisce risultati in accordo con quelli ottenuti, ottenuti attraverso l'approccio (esatto) fornito dalla [[meccanica quantistica]].<ref name=Kittel>{{Cita libro |cognome = Kittel |nome = Charles |wkautore=Charles Kittel |titolo = Introduction to Solid State Physics |editore = [[John Wiley & Sons]] |edizione = 6th |anno = 1986 |pagine= 299–302|isbn= 0-471-87474-4 }}</ref> Il modello di Langevin si applica a materiali contenenti atomi le cui [[Orbitale atomico|shell elettroniche]] sono complete, ovvero non vale per i [[Metallo|metalli]].
Un campo di intensità <math>B</math> applicato a un elettrone di carica <math>e</math> e massa <math>m</math> fornisce una [[precessione di Larmor]] con frequenza <math>\omega = eB / 2m</math>, e il numero di rivoluzioni per unità di tempo è <math>\omega / 2 \pi</math>, sicché la corrente elettronica per un atomo di <math>Z</math> elettroni è:<ref name=Kittel/>
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