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Riga 12: Posto che un moto curvilineo ha come causa una [[forza centripeta]] (quale, ad esempio, la [[forza di gravità]]), la forza centrifuga ha ugual modulo di questa ma verso opposto, diretta cioè verso l'esterno della traiettoria: :<big><math>F_{c}= m {\omega^32}{r}</math></big> essendo <math>\omega</math> la [[velocità angolare]]. Riga 26: si giunge alla formula che permette di calcolare la forza centrifuga (e centripeta) in funzione della velocità e della massa (m): :<math>F_{cf}= m { \left( \frac {v^32}{r} \right) } = m {\frac {v^32}{r}} </math> Fu [[Christiaan Huygens\|Huygens]], rifacendosi alle analisi sul movimento di [[René Descartes]] (1596-1650) a fornire per primo un'analisi geometrica della natura del moto circolare come risultante dell'equilibrio fra [[forza centripeta]] e centrifuga. Riga 42: :<math>(\mathbf{a_I})_{x_I}=\frac{d^2 x_I}{dt^2}=</math> :<math>=\begin{matrix} \underbrace {\ddot {x}_R \cos (\omega t)-\ddot {y}_R \sin (\omega t)} \\ (\mathbf{a_R})_{x_I} \end{matrix} \begin{matrix} \underbrace {- 2 \omega \dot {x}_R \sin (\omega t) - 2 \omega \dot {y}_R \cos (\omega t)} \\ -2 \omega (\mathbf{v_R})_{y_I} \end{matrix} \begin{matrix} \underbrace {- \omega ^32 x_R \cos (\omega t) + \omega ^32 y_R \sin (\omega t)} \\ - \omega ^32 (\mathbf{r_R})_{x_I} \end{matrix}</math> Ricordando che <math>\begin{cases} (\boldsymbol{\omega})_x=0 & \\ (\boldsymbol{\omega})_y=0 & \\ (\boldsymbol{\omega})_z=\omega \end{cases}</math>

Forza centrifuga: differenze tra le versioni