Metodo delle caratteristiche: differenze tra le versioni
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Esistono vari modi di introdurre questo metodo, di fatto tutti equivalenti. Il modo più semplice per capire il significato intrinseco è quello di introdurre le caratteristiche (almeno nel caso monodimensionale omogeneo) come le curve lungo le quali la soluzione è costante. Nel caso multidimensionale le cose si complicano un po', introducendo gli [[invarianti di Riemann]], che sono le quantità che si conservano e permettono di ricostruire la soluzione (che però non è più in generale costante lungo le caratteristiche). Come esempio cercheremo una funzione <math>u(x,t)</math> soluzione dell'equazione:
:<math>(\partial_t +
detta [[equazione del trasporto]] contornata di opportune [[condizioni al bordo]]:
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:<math> u(x,0)=g(x) </math>
Per semplicità supporremo <math>
:<math>\frac{d}{dt}\int_{x_1}^{x_2}u=
Il metodo delle caratteristiche consiste nel cercare una soluzione del tipo <math>u(\phi(t),t)</math>, dove una variabile (qui la ''x'') è sostituita da una funzione, finora arbitraria, di una delle altre variabili. Notiamo che:
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Sostituendo nell'equazione originaria otteniamo:
:<math>(\partial_t +
A questo punto, se imponiamo che il termine tra parentesi quadre si annulli, otteniamo il seguente sistema di equazioni:
:<math>\qquad \begin{cases} \frac{d}{dt} u(\phi(t),t)= 0\,\! \\
\frac{d\,\phi(t)}{dt} =
Abbiamo quindi trasformato un problema alle derivate parziali in un sistema di equazioni differenziali ordinarie. Le soluzioni <math>\phi(t)</math> si dicono ''caratteristiche'': in virtù della prima equazione le curve <math>x=\phi(t)</math> sono quelle curve lungo le quali la funzione ''u'' è costante. In questo caso le caratteristiche sono molto semplici da trovare, dato che una generica soluzione della seconda equazione è un fascio di rette <math>\phi(t) = x_0 +
:<math>u(x,t)=u(x-
La soluzione è dunque un'onda viaggiante di velocità
==Il metodo delle caratteristiche nel caso non lineare==
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