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Riga 11: Gli stati energetici di qualsiasi campo quantizzato sono definiti dalla [[Meccanica hamiltoniana\|Hamiltoniana]], basata su condizioni locali, inclusa la coordinata tempo. In accordo con la [[relatività ristretta]], due osservatori in moto relativo l'uno rispetto all'altro devono usare differenti coordinate temporali. Se questi osservatori stanno accelerando, potrebbe non esserci un sistema di coordinate condiviso. In questo caso gli osservatori vedranno differenti stati quantistici e quindi differenti vuoti. == L'Equazione == Line 27 ⟶ 26: :<math>T = \frac{\hbar a}{2\pi c k_\mathrm{B}},</math> dove ~~{{mvar\|~~<math>a}}</math> è l'accelerazione locale, {{math\|''k''<sub>B</sub>}} è la [[costante di Boltzmann]], ~~{{mvar\|ħ}}~~<math>\hbar</math> è la [[costante di Planck ridotta]], e ~~{{mvar\|~~<math>c}}</math> è la [[velocità della luce]]. Dunque, per esempio una certa accelerazione di {{val\|2.5\|e=20\|u=m s<sup>−2</sup>}} corrisponde approssimativamente ad una temperatura di ~~{{val\|~~1~~\|u=~~ <math>K}}</math>. La temperatura di Unruh ha la stessa forma della [[temperatura di Hawking]] {{math\|''T''<sub>H</sub> {{=}} {{sfrac\|''ħg''\|2π''ck''<sub>B</sub>}}}} di un [[buco nero]], derivata da [[Stephen Hawking]]) indipendentemente e contemporaneamente. Perciò è anche detta temperatura di Hawking–Unruh.<ref name=SIMPLE>{{cite journal

Effetto Unruh: differenze tra le versioni