Interferometro di Fabry-Pérot: differenze tra le versioni
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== Teoria ==
Luce di una certa lunghezza d'onda viene fatta incidere su un lato della cavità. Quando raggiunge l'altra estremità, viene parzialmente trasmessa al di fuori dell'interferometro e parzialmente riflessa tramite degli specchi. Venendo continuamente riflessa avanti e indietro, la luce acquista dopo ogni tragitto completo una differenza di [[Fase (segnali)|fase]] rispetto al raggio precedente di ''δ'':
:<math>\delta = \left( \frac{2 \pi}{\lambda} \right) 2 n
dove <math>n</math> è l'indice di rifrazione
Sommando tutti i contributi all'intensità della luce trasmessa si ottiene il coefficiente di trasmissione di un interferometro di Fabry-Perot, anche noto come ''curva di Airy'':
[[Immagine:Etalon-2.png|thumb|left
:<math>T_e = \frac{{(1-R)}^2}{1+R^2-2R\cos
dove
:<math> F = \frac{4R}{{(1-R)}^2
Verrà trasmessa bene solo la luce che soddisfa la condizione per cui <math>l</math> è circa un numero intero di lunghezze d'onda, in modo da avere interferenza costruttiva. In un esperimento si utilizza generalmente un interferometro Fabry-Perot costituito da due specchi ad alta riflettività a distanza variabile (di conseguenza <math>n\approx 1</math>): è possibile così variare la distanza fra le due superfici riflettenti fino ad ottenere la massima trasmissione, dalla quale si può ricavare la lunghezza d'onda della sorgente di luce in modo molto preciso.
Il coefficiente di '''finesse:'' :<math>\mathcal{F}:=\frac{2\pi}{\Delta\varphi}=\frac{\pi}{2\displaystyle\arcsin{\left(\frac{1-R}{2\sqrt{R}}\right)}}</math>
spesso approssimato a
:<math>\mathcal{F}\approx\frac{\pi\sqrt{F}}{2}=\frac{\pi\sqrt{R}}{1-R}</math>
per <math>F</math>grande, determina con quanta precisione si possono separare due diverse lunghezze d'onda: più <math>F</math> è elevato, più preciso è lo strumento. In queste relazioni <math>\Delta\varphi</math> indica la [[Full width at half maximum|larghezza a metà altezza]] della curva di Airy, ossia la distanza angolare fra due punti consecutivi che delimitano un picco in corrispondenza dei quali <math>T_e</math> vale 1/2.
== Bibliografia ==
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| nome = G. | cognome = Hernandez | anno = 1986 | titolo = Fabry-Perot Interferometers
| editore = Cambridge University Press | città = Cambridge | isbn = 0-521-32238-3 |collana = Studies in Modern Optics}}
* {{Cita libro
| nome = Max | cognome = Born | anno = 1999 | titolo = Principles of Optics
| editore = Cambridge University Press | città = Cambridge | isbn = 0-521-64222-1 |p=|nome2=Emil|cognome2=Wolf|edizione=7|lingua=inglese|pp=985}}
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