Covarianza di Lorentz: differenze tra le versioni
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== Storia ==
Le trasformazioni di Lorentz furono scoperte e pubblicate per la prima volta da [[Joseph Larmor]] nel 1897.<ref>{{Cita pubblicazione
{{Cita pubblicazione
Lorentz credeva nell'ipotesi dell'[[etere luminifero]]. Fu [[Albert Einstein]] che, adottando le trasformazioni del fisico olandese nella formulazione della [[relatività ristretta]], diede all'applicazione un appropriato fondamento teorico, affermando con il primo postulato della teoria l'invarianza di tutte le leggi fisiche in [[Sistema di riferimento inerziale|sistemi di riferimento inerziali]].
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dove il vettore <math>P</math> è il generatore delle traslazioni, il tensore <math>M</math> è il generatore delle trasformazioni di Lorentz e il tensore <math>\eta</math> è la metrica di Minkowski.
Il gruppo di Lorentz è definito come il gruppo ortogonale generalizzato O(1,3), ovvero il [[gruppo di Lie]] che su <math>\R^4</math> conserva la [[forma quadratica]]:<ref>{{Cita|Jackson|
:<math>ds^2 = c^2dt^2 - dx^2 - dy^2 - dz^2 \ </math>
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Il gruppo di Lorentz è pertanto il sottogruppo del gruppo di Poincarè formato dalle isometrie che lasciano l'origine del sistema di riferimento fissata. Per tale motivo è anche detto ''gruppo di Lorentz omogeneo'', mentre il gruppo di Poincarè è talvolta detto ''gruppo di Lorentz non omogeneo''.
Le quantità che si conservano in seguito alle trasformazioni del gruppo di Lorentz sono dette ''covarianti''. Le equazioni che descrivono i fenomeni naturali sono covarianti.<ref>{{Cita|Jackson|
===Trasformazioni di Lorentz===
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Una trasformazione di Lorentz è una trasformazione lineare tale per cui, a partire dalle coordinate di un evento nello [[spaziotempo]] nel [[sistema di riferimento cartesiano]] inerziale <math>S (t, x, y, z)</math>, si ricavano le coordinate rispetto ad un analogo sistema di riferimento <math>S'(t', x', y', z')</math> che si muove di moto uniforme rispetto al primo. L'insieme di tutte le trasformazioni di Lorentz forma un [[gruppo (matematica)|gruppo]], il gruppo di Lorentz.
Nella configurazione detta ''configurazione standard'' si assume che <math>S'</math> abbia i tre assi spaziali paralleli a quelli di <math>S</math>, che il sistema <math>S'</math> si muova con velocità <math>\mathbf{v}</math> lungo l'asse <math>x</math> di <math>S</math> e che le origini dei due sistemi di riferimento coincidano per <math>t'=t=0</math>. In tale contesto le trasformazioni di Lorentz assumono la forma:<ref>{{Cita|Jackson|
:<math>
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Nel 2002 Oscar Greenberg provò che la violazione della simmetria CPT implicherebbe la rottura della simmetria di Lorentz<ref name="Greenberg">
{{Cita pubblicazione
}}</ref>, ciò che implica che qualsiasi studio sull'una comprenda anche l'altra. Diverse ricerche sperimentali di tali violazioni sono state eseguite nel corso degli ultimi anni senza arrivare a prove dirette. Nell'articolo di V.A. Kostelecky e N. Russell del 2010 dal titolo "Data Tables for Lorentz and CPT Violation" è riportato un elenco dettagliato dei risultati di tali ricerche<ref name="DataTables">
{{Cita pubblicazione
}}</ref>.
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== Bibliografia ==
* {{Cita libro
* {{Cita libro
* {{Cita libro
|titolo=Group Theory and General Relativity, Representations of the Lorentz Group and Their Applications to the Gravitational Field
|editore=McGraw-Hill, New York
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|lingua=en
}}
* {{Cita libro
* {{Cita libro
* {{Cita libro
* {{Cita libro
* {{Cita libro
==Voci correlate==
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==Collegamenti esterni==
* {{cita web
*{{cita web|http://www-history.mcs.st-and.ac.uk/history/Mathematicians/Klein.html|Biografia di Felix Christian Klein|lingua=en}}
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