Quadriforza: differenze tra le versioni

Nel caso termodinamico, non solo il [[Lavoro di volume|lavoro]], ma anche il [[calore]] contribuisce alla variazione di energia, che è la componente temporale del [[quadrimpulso]]. La componente temporale della quadriforza in questo caso comprende un tasso di riscaldamento <math>h</math>, oltre alla potenza <math>\mathbf{f}\cdot\mathbf{u}</math>.<ref name="grotetal1966">{{Cita pubblicazione|autore=Grot|nome=Richard A.|autore2=Eringen|nome2=A. Cemal|data=1966|titolo=Relativistic continuum mechanics: Part I – Mechanics and thermodynamics|rivista=Int. J. Engng Sci.|volume=4|numero=6|pp=611–638, 664|doi=10.1016/0020-7225(66)90008-5}}</ref> Si noti che il lavoro e il calore non possono essere separati, dal momento che entrambi portano inerzia.<ref name="eckart1940">{{Cita pubblicazione|autore=Eckart|nome=Carl|data=1940|titolo=The Thermodynamics of Irreversible Processes. III. Relativistic Theory of the Simple Fluid|rivista=Phys. Rev.|volume=58|numero=10|pp=919–924|doi=10.1103/PhysRev.58.919|bibcode=1940PhRv...58..919E}}</ref> Questo fatto si estende anche alle forze di contatto, ossia al [[Tensore energia impulso|tensore energia-impulso]].<ref name="truesdelletal1960">C. A. Truesdell, R. A. Toupin: ''The Classical Field Theories'' (in S. Flügge (ed.): ''Encyclopedia of Physics, Vol. III-1'', Springer 1960). §§152–154 e 288–289.</ref>

Pertanto, nelle situazioni termo-meccaniche la componente temporale ''non'' è proporzionale alla potenza <math>\mathbf{f}\cdot\mathbf{u}</math> ma ha un'espressione più generica, da determinare caso per caso, che rappresenta la quantità di energia interna dalla combinazione del lavoro e del calore,<ref name="eckart1940">{{Cita pubblicazione|autore=Carl Eckart|nome=Carl|data=1940|titolo=The Thermodynamics of Irreversible Processes. III. Relativistic Theory of the Simple Fluid|rivista=Phys. Rev.|volume=58|numero=10|pp=919–924|doi=10.1103/PhysRev.58.919|bibcode=1940PhRv...58..919E}}<cite class="citation journal cs1" data-ve-ignore="true" id="CITEREFEckart1940">Eckart, Carl (1940). "The Thermodynamics of Irreversible Processes. III. Relativistic Theory of the Simple Fluid". ''Phys. Rev''. '''58''' (10): 919–924. [[Bibcode]]:[https://ui.adsabs.harvard.edu/abs/1940PhRv...58..919E 1940PhRv...58..919E]. [[Digital object identifier|doi]]:[[doi:10.1103/PhysRev.58.919|10.1103/PhysRev.58.919]].</cite></ref><ref name="grotetal1966">{{Cita pubblicazione|autore=Grot|nome=Richard A. Grot|autore2=Eringen|nome2=A. Cemal Eringen|dataanno=1966|titolo=Relativistic continuum mechanics: Part I – Mechanics and thermodynamics|rivista=Int. J. Engng Sci.|volume=4|numero=6|pp=611–638, 664|doi=10.1016/0020-7225(66)90008-5}}<cite class="citation journal cs1" data-ve-ignore="true" id="CITEREFGrotEringen1966">Grot, Richard A.; Eringen, A. Cemal (1966). "Relativistic continuum mechanics: Part I – Mechanics and thermodynamics". ''Int. J. Engng Sci''. '''4''' (6): 611–638, 664. [[Digital object identifier|doi]]:[[doi:10.1016/0020-7225(66)90008-5|10.1016/0020-7225(66)90008-5]].</cite></ref><ref>{{Cita pubblicazione|autore=Maugin|nome=Gérard A. Maugin|data=1978|titolo=On the covariant equations of the relativistic electrodynamics of continua. I. General equations|rivista=J. Math. Phys.|volume=19|numero=5|pp=1198–1205|doi=10.1063/1.523785|bibcode=1978JMP....19.1198M}}</ref><ref name="truesdelletal1960">{{Cita libro|autore=C. A. Truesdell, |autore2=R. A. Toupin: ''|titolo=The Classical Field Theories'' (in |curatore=S. Flügge (ed.): ''|serie=Encyclopedia of Physics, Vol|volume=vol. III-1'', |editore=Springer |anno=1960).}} §§152–154 ande 288–289.</ref> e che al limite newtoniano diventa <math>h + \mathbf{f}\cdot\mathbf{u}</math>.

* [[Quadrivettore|four-vector]]

* [[Quadrivelocità|four-velocity]]

* [[Quadriaccelerazione|four-acceleration]]

* [[Quadrimpulso|four-momentum]]

* [[Quadrigradiente|four-gradient]]