Simbolo di Christoffel: differenze tra le versioni
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In [[geometria differenziale]], i '''simboli di Christoffel''' sono dei coefficienti che codificano completamente una [[connessione (matematica)|connessione]] in una [[atlante (topologia)|carta]] particolare. I simboli dipendono fortemente dalla carta scelta: questi non sono infatti dei [[tensore|tensori]]. Prendono il nome dal matematico [[Elwin Bruno Christoffel]].
== Definizione ==
<math>▼
Sia <math>M</math> una [[varietà differenziale]] dotata di una [[connessione (matematica)|connessione]], ovvero di una [[derivata covariante]] <math>\nabla</math>.
Una [[atlante (topologia)|carta]] fornisce un [[diffeomorfismo]] fra un aperto di <math>M</math> ed un aperto <math>A</math> di <math>\R^n</math>. Nell'aperto <math>A</math> sono definiti i campi di vettori coordinati costanti <math>e_1,\ldots, e_n</math> e quindi tutti i tensori possono essere agevolmente scritti in coordinate. In un punto di <math>A</math>, la derivata covariante del campo <math>e_i</math> nella <math>j</math>-esima direzione è una [[combinazione lineare]]
</math>▼
:<math>\nabla_j e_i = \Gamma^1_{ij} e_1 + \ldots + \Gamma^n_{ij} e_n = \Gamma^k_{ij} e_k.</math>
con alcuni coefficienti <math>\Gamma^k_{ij}</math>. Nell'ultima espressione si fa uso della [[notazione di Einstein]]. Questi coefficienti sono i '''simboli di Christoffel''' della connessione, nella carta scelta.
I simboli di Christoffel sono definiti per ogni punto: quindi ogni <math>\Gamma^k_{ij}</math> è una funzione liscia
:<math>\Gamma^k_{ij}:A \to \R </math>
dipendente da tre parametri <math>i,j,k</math>. I simboli di Christoffel descrivono completamente e concretamente la derivata covariante <math>\nabla </math> nella carta.
== Proprietà ==
<math>▼
=== Oggetto non tensoriale ===
Nonostante la notazione, i simboli di Christoffel non sono dei [[tensore|tensori]]: il loro comportamento dipende fortemente dalla carta scelta.
=== Dipendenza dalla metrica ===
In una carta, è possibile ricavare i simboli di Christoffel dal tensore metrico e dalle sue derivate tramite la formula seguente.
:<math>\Gamma_{ij}^m=\frac12 g^{km} \left(
+\frac{\partial}{\partial x^j} g_{ik}
-\frac{\partial}{\partial x^k} g_{ij}
\right).
</math>
== Applicazioni ==
=== Derivata covariante di un campo tensoriale ===
La derivata covariante di un [[campo vettoriale]] <math>v</math> può essere calcolata in una carta facendo uso dei simboli di Christoffel nel modo seguente:
▲:<math>
\nabla_j v^i=\frac{\partial v^i}{\partial x^j}+\Gamma^i_{jk}v^k.
</math>
Analogamente, la derivata covariante di un [[campo tensoriale]] di tipo (0,1) è data da:
:<math>
\nabla_j v_i=\frac{\partial v_i}{\partial x^j}-\Gamma^k_{ij} v_k
▲</math>
La derivata covariante di un campo tensoriale di tipo (2,0) è data da:
▲:<math>
\nabla_k v^{ij}=\frac{\partial v^{ij}}{\partial x^k} +\Gamma^i_{k\ell}v^{\ell j}+\Gamma^j_{k\ell}v^{i\ell}
</math>
== Voci correlate ==
* [[Connessione di Levi-Civita]]
* [[Derivata covariante]]
* [[Tensore di Riemann]]
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