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Riga 2: Il '''diamagnetismo''' è una forma di [[magnetismo]] che tutti i [[materiale\|materiali]] mostrano in presenza di un [[campo magnetico]]. Si tratta di un effetto molto debole di natura [[meccanica quantistica\|quantistica]], che viene annullato qualora il materiale goda di altre proprietà magnetiche come il [[ferromagnetismo]] o il [[paramagnetismo]]. I materiali in cui il diamagnetismo si manifesta in maniera rilevante sono detti '''materiali diamagnetici''', e sono caratterizzati dal fatto che la [[polarizzazione magnetica\|magnetizzazione]] ha verso opposto rispetto al campo magnetico, e quindi di esserne debolmente "respinti". In ambito non scientifico i materiali diamagnetici sono spesso semplicemente detti "non magnetici". Le sostanze che hanno comportamento diamagnetico sono, nell'esperienza comune, l'[[acqua]], la maggior parte delle sostanze organiche (DNA, oli, plastiche) e alcuni metalli come il [[Mercurio (elemento)\|mercurio]], l'[[oro]], il [[rame]], l'[[argento]] ede il [[bismuto]]. == Storia == Nel 1778 S. J. Brugmans per primo osservò che il [[bismuto]] e l'[[antimonio]] venivano respinti dai campi magnetici. Tuttavia il termine ''diamagnetismo'' fu coniato dal [[Michael Faraday]] nel settembre 1845, quando scoprì che tutti i materiali in natura possiedono una componente diamagnetica in risposta ada un campo magnetico esterno applicato. ==Descrizione== Riga 56: == Diamagnetismo di Langevin == Il [[teorema di Bohr-van Leeuwen]] mostra che non vi può essere diamagnetismo in un sistema fisico puramente classico. Tuttavia la teoria classica per il diamagnetismo di Langevin, in cui l'[[elettrone]] è trattato come una carica che orbita attorno al nucleo ede il cui moto costituisce una corrente microscopica, fornisce risultati in accordo con quelli ottenuti ottenuti attraverso l'approccio (esatto) fornito dalla [[meccanica quantistica]].<ref name=Kittel>{{Cita libro \|cognome = Kittel \|nome = Charles \|wkautore=Charles Kittel \|titolo = Introduction to Solid State Physics \|editore = [[John Wiley & Sons]] \|edizione = 6th \|anno = 1986 \|pagine= 299–302\|isbn= 0-471-87474-4 }}</ref> Il modello di Langevin si applica a materiali contenenti atomi le cui [[Orbitale atomico\|shell elettroniche]] sono complete, ovvero non vale per i [[Metallo\|metalli]]. Un campo di intensità <math>B</math> applicato ada un elettrone di carica <math>e</math> e massa <math>m</math> fornisce una [[precessione di Larmor]] con frequenza <math>\omega = eB / 2m</math>, ede il numero di rivoluzioni per unità di tempo è <math>\omega / 2 \pi</math>, sicché la corrente elettronica per un atomo di <math>Z</math> elettroni è:<ref name=Kittel/> :<math> I = -\frac{Ze^2B}{4 \pi m}</math> Riga 66: :<math> \mu = -\frac{Ze^2B}{4 m}\langle\rho^2\rangle</math> Se la distribuzione di carica ha simmetria sferica si può supporre che le coordinate siano [[variabili indipendenti e identicamente distribuite]], ede in tal caso: :<math>\left\langle x^2 \right\rangle = \left\langle y^2 \right\rangle = \left\langle z^2 \right\rangle = \frac{1}{3}\left\langle r^2 \right\rangle</math>

Diamagnetismo: differenze tra le versioni