Distribuzione di Maxwell-Boltzmann: differenze tra le versioni

cdf_image =[[Image:Maxwell-Boltzmann_distribution_cdf.svg|325px]]|precedente</small>|

Uno dei cardini del pensiero di [[Ludwig Boltzmann|Boltzmann]] è che le quantità misurabili nel mondo macroscopico (cioè, le quantità [[termodinamica|termodinamiche]] come [[temperatura]] e [[pressione]]) si possano ottenere con operazioni di [[media (statistica)|media]] su quantità microscopiche, utilizzando la funzione di distribuzione: come si dice in [[statistica]], utilizzando il [[Metodo dei momenti (statistica)|metodo dei momenti]].

Un'ipotesi sottintesa nella trattazione termodinamica è che le proprietà degli urti fra le particelle non dipendano dalla storia pregressa delle particelle (cioè da come si è arrivati all'urto) ma solo dalle condizioni istantanee al momento dell'urto. Questa ipotesi può cadere, ad esempio, se la distanza media fra due urti è dell'ordine della [[lunghezza d'onda|lunghezza d'onda di De Broglie]] della particella: in tal caso, quest'ultima deve essere trattata come un'onda secondo le regole della [[meccanica quantistica]]. Non è più possibile, quindi, trascurare i fenomeni di [[interferenza (fisica)|interferenza]] fra i vari eventi di [[scattering]] e l'ipotesi di [[processo markoviano]] cade. Si possono anche verificare situazioni, come quella della [[localizzazione di Anderson]], dove i processi di [[diffusione di materia|diffusione]] necessari alla termalizzazione del sistema sono proibiti e quindi la statistica di Boltzmann smette di valere.