Teorema di Noether: differenze tra le versioni
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Se dunque <math>L</math> non dipende esplicitamente dal tempo (<math>-\partial L / \partial t = 0)</math>) allora <math>H</math> si conserva (<math>dH / dt = 0</math>, ovvero <math>H=cost.</math>).
==Simmetrie dell'azione==
Il teorema di Noether può essere enunciato considerando, in luogo delle simmetrie della lagrangiana, il funzionale integrale [[Azione (fisica)|azione]] <math>I</math>
:<math>I = \int
Si supponga che <math>I</math> è invariante rispetto alla trasformazione:
:<math>t \to \bar t(\mathbf q ,t,\lambda)</math>
:<math>q_i \to \bar q_i(\mathbf q ,t,\lambda) \qquad \mathbf q \to \mathbf \bar q (\mathbf q,t,\lambda) </math>
dove <math>\lambda</math> è un parametro continuo, ovvero si verifica:
:<math>\int_{t_1}^{t_2} L(\mathbf q, \mathbf \dot q,j) dj = \int_{t_1'}^{t_2'} L(\mathbf \bar q, \mathbf \dot \bar q,j) dj</math>
dove gli estremi di integrazione variano durante la trasformazione. Considerando una variazione <math>\delta \lambda</math> infinitesima:
:<math> \qquad \delta t = \bar t - t = A(\mathbf q , t) \delta \lambda \qquad \delta \mathbf q = \mathbf \bar q(\bar t ) -\mathbf q(t) = B(\mathbf q , t) \delta \lambda</math>
la quantità conservata è:
:<math> \left( L - \frac{\partial L}{ \partial \dot q_i} \dot q_i \right) A(\mathbf q , t) + \frac{\partial L}{ \partial \dot q_i} B(\mathbf q , t) = -H A(\mathbf q , t) + p_i B(\mathbf q , t)</math>
dove <math>H</math> è detta [[meccanica hamiltoniana|hamiltoniana]] e <math>p_i</math> è il momento coniugato alla coordinata <math>q_i</math>.<ref>[http://www-physics.ucsd.edu/students/courses/fall2010/physics110a/LECTURES/CH07.pdf www-physics.ucsd.edu - Noether’s Theorem]</ref>
==Dimostrazione==
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