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Riga 13: \left\{ \begin{matrix} \left(N+dN\right)\sin\left(\theta+d\theta\right)&-&N\sin\left(\theta\right)&+&\left(T+dT\right)\cos\left(\theta+d\theta\right)&-&~~Tcos~~T\cos\left(\theta\right) &=&\mu\frac{\partial^2 u\left(t,x\right)}{\partial t^2}ds \\ \left(N+dN\right)\cos\left(\theta+d\theta\right)&-&~~Ncos~~N\cos\left(\theta\right)&-&\left(T+dT\right)\sin\left(\theta+d\theta\right)&+&T \sin\left(\theta\right) &=&0 \\ &&&&\left[~~Ncos~~N\cos\left(\theta\right)-T \sin\left(\theta\right)\right]du &-&\left[Nsin\left(\theta\right)+~~Tcos~~T\cos\left(\theta\right)\right]dx&=&dM \end{matrix} \right. Riga 39: :<math> \frac{\ddot{f}}{f}=\frac{1}{\mu}\frac{\left(Tg^{''}-Gg^{''''}\right)}{g}=\~~mbox~~text{cost} </math> Riga 71: Passando al limite per <math>N \to \infty </math> e <math>h \to 0</math> e si ottiene: :<math> {\partial^2 u(x,t) \over \partial t^2}={KL^2 \over M}{ \partial^2 u(x,t) \over \partial x^2 } </math> dove <math>KL^2/M</math> è il quadrato della velocità di propagazione in questo caso particolare.

Corda vibrante: differenze tra le versioni