Onda elettromagnetica in un conduttore: differenze tra le versioni
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Un'[[
Le relative [[
:<math>a) \ \begin{cases} \nabla^2 \vec E - \epsilon \mu \frac{\partial^2 \vec E}{\partial t^2} - \sigma \mu \frac{\partial \vec E}{\partial t} = 0 \\ \nabla^2 \vec H - \epsilon \mu \frac{\partial^2 \vec H}{\partial t^2} - \sigma \mu \frac{\partial \vec H}{\partial t} = 0 \end{cases}</math>
Esse si possono ricavare dalla [[
:<math>b) \ \vec J = \sigma \vec E</math>
dove <math>\sigma</math> è la [[
:<math>\begin{cases} 1) \ & \vec \nabla \cdot \vec D = \rho \\ 2) \ &
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:<math>a) \ \begin{cases} \nabla^2 \vec E - \epsilon \mu \frac{\partial^2 \vec E}{\partial t^2} - \sigma \mu \frac{\partial \vec E}{\partial t} = 0 \\ \nabla^2 \vec H - \epsilon \mu \frac{\partial^2 \vec H}{\partial t^2} - \sigma \mu \frac{\partial \vec H}{\partial t} = 0 \end{cases}</math>
La soluzione generale nel caso di [[
:<math>\phi (x,t) = \Phi(x) e^{j \omega t}</math>
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==Conclusioni==
Analogamente alle onde che incidono su un conduttore ohmico si parla di [[
==Voci correlate==
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