Momento magnetico: differenze tra le versioni
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: <math>\mathbf{m}=I \mathbf{S}</math>
e la direzione del vettore area segue la [[regola della mano destra]].<ref name=Feynman>{{
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| author-link = Richard Feynman
| first2 = Robert B.
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| last3 = Sands
| author3-link = Matthew Sands
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| volume = 2
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}}</ref> Per una spira qualsiasi il momento è dato da:
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: <math>U=-\mathbf{m}\cdot\mathbf{B} </math>
Se il campo magnetico esterno non è uniforme si manifesta una forza agente sul momento magnetico che è proporzionale al [[gradiente]] spaziale del campo. Esistono due espressioni per la forza agente sul dipolo, che sono relative ai due possibili modelli utilizzati.<ref>{{
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| volume = 56
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| doi = 10.1119/1.15501|bibcode = 1988AmJPh..56..688B }}
</ref> Se si considera il modello che utilizza una spira percorsa da corrente la forza è data da:
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In assenza di correnti o campi elettrici variabili nel tempo <math>\nabla \times \mathbf B = 0</math> e le due espressioni coincidono.
Il momento magnetico può essere definito anche in termini del momento torcente <math>\boldsymbol{\tau}</math> che si genera in presenza di un campo magnetico esterno:<ref name=Graham>{{
: <math> \boldsymbol{\tau} = \mathbf{m} \times\mathbf{B}</math>
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=== Interazione tra dipoli magnetici ===
[[File:Dipoledipole.svg|thumb|400px|right|FrameofRef|Sistemi di riferimento utilizzati nel calcolo della forza tra due dipoli magnetici]]
Utilizzando l'espressione del campo generato da un dipolo magnetico nell'approssimazione di trovarsi a grande distanza da esso (rispetto alle sue dimensioni), le precedenti espressioni assumono la forma:<ref>{{
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| volume = 39
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| doi = 10.1109/TMAG.2003.808597|bibcode = 2003ITM....39..961S }}</ref> Namely,
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:<math>F_{\phi}(\mathbf{r}, \alpha, \beta) =- \frac{3 \mu_0}{4 \pi}\frac{m_2 m_1}{r^4}\sin(2\phi - \alpha - \beta)</math>
In notazione vettoriale:<ref>{{
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|url = http://books.google.com/?id=irsdLnC5SrsC&dq=permanent+magnet+and+electromechanical+devices&printsec=frontcover&q=3.130
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}}</ref>
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