Fenomeni di trasporto

In fisica i fenomeni di trasporto sono meccanismi di trasporto di quantità fisiche che presentano analogie nella loro natura a livello molecolare, nella loro descrizione come modello matematico, e nella loro occorrenza nei processi di produzione industriale, biologici, agricoli o agroalimentari, e meteorologici.

Ambiti interessatiModifica

I fenomeni di trasporto riguardano diversi ambiti della scienza, tra cui:

fluidodinamica, che riguarda il trasporto di quantità di moto;
trasmissione del calore, che riguarda il trasporto di energia termica;
scambio di materia, che riguarda il trasporto di massa;
elettrocinetica, che riguarda il trasporto di carica elettrica;
trasferimento radiativo, che riguarda il trasporto della radiazione in generale;
neutronica, che riguarda il trasporto dei neutroni;
fotonica, che riguarda il trasporto dei fotoni.

Questi meccanismi di trasporto elementari sono replicati in scala macroscopica nelle operazioni unitarie, il cui sfruttamento a livello industriale viene realizzato attraverso impianti ove si realizzino trasformazioni fisico-chimiche.

Modelli lineari di trasportoModifica

I tre meccanismi di trasporto possono essere descritti nell'approssimazione di corpo continuo da tre relazioni costitutive lineari analoghe tra loro: seguendo l'ordine delle equazioni di Navier, per la massa la legge di Fick, per la quantità di moto la legge di Newton, per l'energie infine la legge di Fourier per il flusso termico.

MassaModifica

La legge di Fick afferma che in presenza di un gradiente di concentrazione, un flusso di materia J viene indotto in direzione ad esso opposta e proporzionale ad esso attraverso la costante di proporzionalità ${\mathcal {D}}_{AB}$ , detta diffusività di materia. In termini matematici:

J_{x}=-{\mathcal {D}}_{AB}{\frac {\partial \Phi }{\partial x}}

Nello spazio tridimensionale, la legge diventa:

\mathbf {J} _{\Phi }=-{\mathcal {D}}_{ij}\nabla \Phi

La proprietà di trasporto è dunque la diffusività e la grandezza oggetto di trasporto è in questo caso la materia (con riferimento alle moli).

Quantità di motoModifica

Moto laminare tra due pareti, in cui è evidenziato lo sforzo e l'effetto di variazione della velocità del fluido.

La legge di Newton approssima linearmente la relazione tra la pressione applicata a una parete che chiude da una parte un fluido e la variazione di velocità a distanza crescente dalla parete stessa. Se lo sforzo è diretto lungo l'asse x, si verifica che la velocità lungo l'asse y decresce, quindi:

\tau _{yx}=-\mu {\frac {\partial v_{x}}{\partial y}}

.

dove:

$\tau _{xy}$ è lo sforzo (espressa in Pa nel SI) per una forza applicata lungo x su una superficie perpendicolare all'asse y;
$v_{x}$ è la velocità lungo x (espressa nel SI in m/s);
$\mu$ è la viscosità (espressa in Pa·s).

La stessa legge può essere interpretata come il flusso di quantità di moto diretto lungo y e dovuto ad un gradiente di velocità tra i diversi "piani" via via più distanti dalla pareti: letta in questa modo, la legge descrive come ad una variazione imprevista dell'energia cinetica del sistema si oppone un flusso di quantità di moto atto a sopperire alla variazione in corso. Questo costituisce il primo fenomeno di trasporto e, pertanto, la viscosità è detta anche proprietà di trasporto. Nello spazio tridimensionale, la legge diventa:

{\underline {\underline {\boldsymbol {\tau }}}}=-\mu \nabla \mathbf {v}

EnergiaModifica

La legge di Fourier in una dimensione (x) caratterizza lo scambio termico (q) tra due sorgenti attraverso la superficie di scambio A.

La legge di Fourier asserisce che si instaura un flusso di calore q diretto in direzione opposta ad un gradiente di temperatura e proporzionale ad esso attraverso la costante di proporzionalità $k_{T}$ , detta conducibilità termica. In termini matematici:

q_{x}=-k_{T}{\frac {\partial T}{\partial x}}

Nello spazio tridimensionale, la legge diventa:

\mathbf {q} =-k_{ij}\nabla T

dove $k_{ij}$ è il tensore di conducibilità termica. L'interpretazione della legge nell'ottica dei fenomeni di trasporto vede quindi nella conducibilità termica la proprietà di trasporto.

Analogie tra i fenomeni di trasportoModifica

Analogia tra le equazioni di trasportoModifica

La velocità di trasporto, sia essa riferita al trasporto di calore, di materia o di quantità di moto, è esprimibile dal rapporto tra una forza spingente e una resistenza al trasporto. Nei tre casi elencati, la forza spingente è rispettivamente il gradiente di temperatura, il gradiente di concentrazione, e il gradiente di velocità.^[1]

Considerando il caso semplice del trasporto lungo una direzione qualsiasi, le tre equazioni di trasporto elencate (legge di Newton, legge di Fourier e legge di Fick) possono essere espresse da un'unica equazione:

\mathbf {j} _{\psi }=-d\,\nabla \psi

in cui:

$\mathbf {j} _{\psi }$ è la densità di corrente (di calore, di materia o di quantità di moto) lungo la direzione x;
$d$ è la diffusività (di calore, di materia o di quantità di moto);
$\psi$ è il potenziale (di calore, di materia o di quantità di moto).

Analogie adimensionaliModifica

Anche tra i gruppi adimensionali che descrivono le condizioni del trasporto delle tre quantità (calore, materia e quantità di moto) sussistono forti analogie. In particolare, la seguente tabelle mette a confronto in risalto l'analogia tra trasporto di calore e trasporto di materia:^[2]

Trasporto di calore			Trasporto di materia
Gruppo adimensionale	Formula	Significato fisico	Gruppo adimensionale	Formula	Significato fisico
Numero di Prandtl	$\mathrm {Pr} ={\frac {c_{p}\mu }{k_{T}}}$	Rapporto tra diffusività di quantità di moto e diffusività di calore.	Numero di Schmidt	$\mathrm {Sc} ={\frac {\nu }{{\mathcal {D}}_{AB}}}$	Rapporto tra diffusività di quantità di moto e diffusività di materia.
Numero di Nusselt	$\mathrm {Nu} ={\frac {h\,d}{k_{T}}}$	Rapporto tra trasferimento convettivo e conduttivo di calore.^[3]	Numero di Sherwood	$\mathrm {Sh} ={\frac {k_{c}\,d}{{\mathcal {D}}_{AB}}}$	Rapporto tra trasferimento convettivo e diffusivo di materia.^[3]
Numero di Péclet	${\begin{aligned}&\mathrm {Pe} _{H}=\mathrm {Re} \cdot \mathrm {Pr} =\\[4pt]&={\frac {\rho c_{p}\langle v\rangle d}{k_{T}}}\\[4pt]\end{aligned}}$	Rapporto tra trasporto di calore convettivo e trasporto di calore conduttivo.	Numero di Péclet di materia	${\begin{aligned}&\mathrm {Pe} _{M}=\mathrm {Re} \cdot \mathrm {Sc} =\\[4pt]&={\frac {\langle v\rangle d}{{\mathcal {D}}_{AB}}}\\[4pt]\end{aligned}}$
Numero di Grashof	$\mathrm {Gr} ={\frac {\rho ^{2}g\beta \Delta Td^{3}}{\mu ^{2}}}$	Rapporto tra forze di sollevamento e forze viscose.	Numero di Grashof di materia	$\mathrm {Gr} _{AB}={\frac {\rho ^{2}g\zeta \Delta x_{A}d^{3}}{\mu ^{2}}}$
Numero di Graetz	$\mathrm {Gz} ={\frac {m^{*}c_{p}}{k_{T}L}}$		Numero di Graetz di materia	$\mathrm {Gz} _{AB}={\frac {m^{*}}{\rho L{\mathcal {D}}_{AB}}}$
Numero di Colburn	${\begin{aligned}&\mathrm {J} _{H}=\mathrm {Nu} \cdot \mathrm {Re} ^{-1}\cdot \mathrm {Pr} ^{-1/3}=\\[4pt]&={\frac {h}{\rho c_{p}\langle v\rangle }}\left({\frac {c_{p}\mu }{k_{T}}}\right)^{2/3}\\[4pt]\end{aligned}}$		Numero di Colburn di materia	${\begin{aligned}&\mathrm {J} _{M}=\mathrm {Nu} _{AB}\cdot \mathrm {Re} ^{-1}\cdot \mathrm {Sc} ^{-1/3}=\\[4pt]&={\frac {k_{x}}{\rho c_{\text{tot}}\langle v\rangle }}\left({\frac {\mu }{\rho {\mathcal {D}}_{AB}}}\right)^{2/3}\\[4pt]\end{aligned}}$
Numero di Stanton	${\begin{aligned}&\mathrm {St} ={\frac {\mathrm {Nu} }{\mathrm {Re} \cdot \mathrm {Pr} }}=\\[4pt]&={\frac {h}{\rho c_{p}\langle v\rangle }}\\[4pt]\end{aligned}}$		Numero di Stanton di materia	${\begin{aligned}&\mathrm {St} _{AB}={\frac {\mathrm {Sh} }{\mathrm {Re} \cdot \mathrm {Sc} }}=\\[4pt]&={\frac {k_{x}}{c_{\text{tot}}\langle v\rangle }}\\[4pt]\end{aligned}}$

Grazie alle analogie esistenti tra i diversi gruppi adimensionali, è possibile conoscere la soluzione di un problema a partire da un problema analogo, ad esempio possiamo ricavare il coefficiente di scambio di materia riconducendoci ad un problema analogo di scambio di calore.

NoteModifica

^ In generale si parla di gradiente anziché differenza. La forza spingente può anche essere data da una differenza media logaritmica.
^ Per il significato dei simboli, si rimanda alle singole voci.
^ ^a ^b in regime turbolento

BibliografiaModifica

R. Byron Bird, Warren E. Stewart, Edwin N. Lightfoot, Fenomeni di trasporto, a cura di Enzo Sebastiani, Milano, Casa editrice ambrosiana, 1979, ISBN 88-408-0051-4.
(EN) Frank P. Incropera, David P. DeWitt; Theodore L. Bergman; Adrienne S. Lavine, Fundamentals of Heat and Mass Transfer, 6ª ed., Wiley, 2006, ISBN 0-471-45728-0.
(EN) C.J. Geankoplis, Transport processes and separation process principles, 4ª ed., 2003.
(EN) S. Chapman, T.G. Cowling, The mathematical theory of nonuniform gases, Cambridge, Cambridge University Press, 1939.
(EN) J.O. Hirschfelder, Charles Francis Curtiss, Robert Byron Bird, Molecular theory of gases and liquids, New York, Wiley, 1954.
(EN) L.D. Landau, E.M. Lifshitz, Fluid mechanics, Londra, Pergamon Press, 1959.
(EN) V.G. Levich, Physicochemical hydrodynamics, Englewood Cliffs, Prentice-Hall, 1962.

Voci correlateModifica

Altri progettiModifica

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Collegamenti esterniModifica

(EN) Fenomeni di trasporto, su Enciclopedia Britannica, Encyclopædia Britannica, Inc.
Fenomeni di trasporto (PDF), su treccani.it.
Analogie fra i meccanismi di trasporto e principali numeri adimensionali (PDF), su polymertechnology.it.

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[1] In generale si parla di gradiente anziché differenza. La forza spingente può anche essere data da una differenza media logaritmica.

[2] Per il significato dei simboli, si rimanda alle singole voci.

[turb-3] regime turbolento

[1]

[2]

[3]